拉梅，拉梅洛鲍尔帅图高清

拉梅常数与弹性模量的关系

1、这两者之间存在很强的关联，尤其是近乎线性的关系。根据Hooke定律，内力和应变成正比，这就可以写出拉梅常数和弹性模量的关系式，即Young模量与朗梅特常数的乘积即为1。也就是说，Young模量可以使用朗梅特常数来计算，反之亦然。

2、【固体的拉梅常数】又称为拉美常数（Lame constant）。拉梅常数有一阶和二阶两个，一阶拉梅常数λ表示材料的压缩性，等价与体弹性模量或者杨氏模量，二阶拉梅常数μ表示材料的剪切模量，大致与G相当。λ=vE/（1+v）（1-2v）拉梅第一参数；μ=G=E/2/（1+ν）：剪切模量，或拉梅第二参数。

3、体变模量（K）与静水柱压力下的体积形变相关，是物体抗压性质的度量。剪切模量（m）则是反映物体抵抗剪切应力形变的能力，液体的剪切模量为零。最后，拉梅常数（l）表示横向拉应力与纵向应变的比值，这五个弹性常数间存在相互关系。

4、该定律表述，在材料的线弹性范围内，固体在单向拉伸时的变形与所受外力成正比。数学表达式为σ=Εε，其中σ代表应力，ε代表应变，E为弹性模量，也称为杨氏模量。在三向应力和应变状态下的推广，即广义胡克定律，是通过λ（拉梅常数）和G（剪切模量）来描述的，它们之间有特定的关系。

5、主要的公式就是：F=kx F：弹力（理解为破坏墙所需要的力） k：弹性系数或弹簧的劲度系数（理解为墙的张力吧，有点抽象不好解释） x：弹簧伸长或缩短的长度（理解为墙的厚度吧）。由此看出破坏墙所需要的力和墙的张力及墙的厚度成正比。那么破坏墙的力要越小越好。

6、在线弹性模型中，只需两个材料常数即可描述其应力应变关系：弹性模量E和泊松比ν；或体积模量K和剪切模量G；或拉梅常数λ和拉梅泊松比μ。

浅谈:拉梅系数那些事儿

在探索数学的奇妙世界中，拉梅系数像一把钥匙，打开拉梅了坐标变换的神秘大门。让拉梅我们一步步深入，领略其在几何与物理中的魅力。首先，我们从弧微分的角度出发（弧微分与拉梅系数的诞生）拉梅：想象一条优雅的曲线，尽管可能不是笛卡尔坐标系，但它保持正交。

拉梅定理证明

1、因此，通过分析拉梅定理的证明，我们可以利用菲波拉契数列的性质和数a的十进制表示，得出n的一个上界，这是估算n的一个有效途径。

2、在弹性理论上，他以自己的名字命名了一个常数，即拉梅常数。此外，他还对费马大定理进行了深入研究，并证明了当n=7时，方程x+y=z没有正整数解（1839年）。

3、拉梅建议的核心是试图利用n次复单位根来一劳永逸的的解决费马最后定理。所谓n次复单位根是指一个复数r，它满足rn=1，但是对于任意小于n的正整数k，有rk≠1。引进r的目的何在呢？到当时为止所得到的所有对费马最后定理证明的几种情况，无一例外的运用了代数中的某种因子分解。

4、费马大定理表述为：对于所有大于2的自然数n，方程x^n + y^n = z^n 在整数域内不存在非零解。

拉梅系数的创始人

1、G·拉梅（Lame，Gabriel，17922-1870.1）法国数学家、工程师。生于法国的图尔（Tours），卒于巴黎。1813年入巴黎综合工科学校；1817年入巴黎矿业学院就学。1820年至1831年他在俄国的交通道路研究所工作。1829年成为彼得堡科学院通讯院士，1832年回到法国后，在巴黎综合工科学校获得教授职位。